维流体域M中的一维闭链，湮灭过程就是这些闭链在M中的相交形式发生突变。”
“湮灭前，γ和γ作为同调类[γ]，[γ]∈H(M;)是独立的，它们相交数可能非零，湮灭瞬间……”
丹尼斯响起阐述自己的方案，“闭链同调天然描述拓扑不变量，这些在实验和数值模拟中是可观测的，它能清晰刻画湮灭导致的整体拓扑类变化。”
“当然，如何将动力学过程中的时间演化、粘性耗散νΔω的作用，严格地映射到这个离散的拓扑变化框架中，需要发展一个描述拓扑跃迁速率的‘微分同调’理论，这很棘手！”
丹尼斯摊摊手，承认自己这个方案存在不小的挑战。
“但我相信，我们联手，一定能够解决这个问题！”
陈辉拿起蓝色粉笔，在湮灭点附近画了一个小邻域U，将其放大，在U内画出复杂的、高度扭曲的涡线结构，“湮灭的核心区域U是奇点诞生的地方，物理量变化剧烈，传统光滑假设失效。”
“我认为，在这个奇点邻域，需要超越纯拓扑的视角。”他在U上画了个框，标注“拟凸域？”
陈辉的眼睛变得越来越明亮，他隐约感觉自己似乎触摸到了什么了不得的东西。
这些天对超燃冲压发动机的研究并非一无所获，虽然工程上的流体力学与数学的流体力学相差甚远，但在工程上的实践依旧给他带来了许多灵感。
对于数学家来说，偶尔研究一些简单问题，或许会带来意想不到的灵感。
“我们之前的涡旋丛模型本质是实几何的，但湮灭点的强奇异性让我想到复几何中的工具，特别是处理强拟凸域上非齐次柯西-黎曼方程u = f的-Neumann问题。”
“我们可以尝试将湮灭点附近的流体域U视为一个强拟凸域，那么，-Neumann算子□=*+*及其相关的估计理论就能提供一套强大的工具。”
“证明在U内，涡度场ω属于某个索伯列夫空间，或者更理想地，证明ω在U内是霍尔德连续甚至光滑的，这相当于在奇点处实现了某种正则化……”
陈辉越说越快，无数思路泉涌般在脑海中涌现，“这可以绕过直接处理拓扑突变本身的动力学，而是证明即使在最剧烈的相互作用点，解在某种弱意义下仍是‘好’的，奇点是‘可控’的。”
丹尼斯眉头却越皱越深，手指无疑是的敲着桌子，“你的想法在数学上非常优美，有邱先生的风格，但是……”
…。。